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Jan 17, 2024

光駆動液晶滴回転装置

Rapporti scientifici Volume 12,

Scientific Reports volume 12、記事番号: 16623 (2022) この記事を引用

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メトリクスの詳細

この研究では、光ピンセットを使用して、楕円偏光レーザー光によって引き起こされる液晶液滴の回転を調査しました。 回転機構は液滴内の液晶分子の配列に基づいて解析された。 ネマチック液晶 (NLC) 液滴の回転挙動の変化は、液滴サイズを変化させることによって評価されました。 実験結果は波長板効果と光散乱過程に基づいて分析された。 コレステリック液晶液滴の回転挙動を、キラルドーパント濃度によって制御される液滴サイズと螺旋ピッチを変化させることによって調べた。 結果は、らせん構造による入射ビームの選択反射の観点から議論されます。 入射ビームの楕円率に対する回転周波数の依存性も研究されました。 回転への主な寄与は、液滴のキラリティーが増加するにつれて、光の透過から反射に徐々に変化します。 NLC 回転子システムは、ホログラフィック光ピンセットを使用して構築されました。 このような光学的に制御可能な回転子は、典型的なマイクロオプトメカニカルデバイスです。 複数の渦や局所的なせん断場を含む複雑な流れ場がミクロンスケールで実現されました。

マイクロスケールでの材料の操作は、ソフトマテリアルや生体材料の微視的特性を評価するために重要です1、2。 光ピンセットは、コロイド、微生物、細胞などの微小物体を正確に制御するための重要なツールです3。 光の直線運動量と角運動量は、それぞれ並進運動と回転運動を引き起こします。 たとえば、コロイドを複雑なパターンで配置し、複雑な方法で動的に駆動することができます4。 複屈折物体の向きは、偏光を使用して制御することもできます5。 特に、複屈折物体に円偏光を照射すると、連続的な回転（自転運動）が引き起こされます5。

液晶 (LC) 液滴は、円偏光によって回転できる典型的な複屈折材料です 6、7、8。 それらの内部構造は、液滴表面上の分子の境界条件に依存します9,10。 ネマティック LC (NLC) 液滴の表面での接線方向のアンカーの場合、LC 分子は液滴表面と平行に整列し、液滴の極に 2 つの点欠陥が存在します。 これは双極構造と呼ばれます10。 ホメオトロピックアンカーリングでは、NLC 分子がラジカルに配置され、その中心に一点欠陥が存在します。 これは放射状構造として知られています10。 双極構造と放射状構造に加えて、固定の強度と種類に応じて、他のいくつかの構造が存在します10。 コレステリック LC (ChLC) 液滴は、NLC とキラルドーパントの混合物を撹拌することによって形成できます 10,11。 ChLC 液滴はらせん状の分子配列を持っています。 液滴の直径 d と螺旋ピッチ p の比は、液滴の内部構造を決定する重要なパラメータです11。

LC 液滴の回転機構はいくつか研究されており、その主な寄与は内部構造に依存します 12、13、14、15、16、17、18。 たとえば、バイポーラ構造では、波長板効果と光散乱プロセスが支配的であり 13、14、15、回転周波数は最大 103 Hz に達します6。 しかし、液滴は弱い光の下では放射状構造で回転せず、内部構造の変化を引き起こしません7。 光学的に硬化された ChLC で構成されるキラル固体粒子では、LC 分子の螺旋配列によって誘起されるブラッグ反射が、ガウス トラップ 16、17 および非ガウス トラップ 18 による回転の主な原因となります。 ブラッグ反射は、円偏光の方向が粒子のキラリティーと同じである場合にのみ発生するため、キラル粒子はキラリティーと同じ方向にのみ回転します16。 特定の条件下（ \(d/p\) = 0.5 または 1 で ChLC 液滴の分子配列を再構成する強い光照射）、直線偏光は液滴の回転を引き起こします 19。

LCドロップレットは非接触で回転速度を制御でき、液滴の大きさも容易に制御できるため、光マイクロ流体デバイスに有用です。 LC液滴のエネルギー伝達効率を高めることは、LC液滴を光マイクロ流体デバイスに適用するために重要です。 回転機構を詳細に解明するには、液晶液滴の光学的相互作用とその内部構造との関係を確立する必要がある。 この明確化により、高いエネルギー伝達効率を備えたデバイスの設計が容易になります。 さらに、回転する微粒子は周囲に局所的な流れ場を誘導し、マイクロスケールで複雑な流れ場を生成します。 この技術は、軟質物質中の局所的な渦流とせん断応力によって引き起こされる複雑な現象のさらなる研究を促進するでしょう20。

この研究では、どの内部構造が LC 液滴をより効率的に回転させるかを理解するために、内部構造の変化に伴う NLC および ChLC 液滴への光学的トルク伝達を調査しました。 加えられたトルクに対する液滴サイズとキラリティーの影響が測定され、実験結果は液滴の内部構造に基づいて分析されました 21,22。 応用の観点から、制御可能な回転 NLC 液滴システムは、ホログラフィック光ピンセット (HOT)23 を使用して構築されました。

液滴が周波数 ν の定常回転を示す場合、レーザー ビームから受け取る光学トルク Γ は、次のように溶液からの粘性トルクによってバランスがとれます (補足情報を参照)24。

ここで、η は水の粘度、d は液滴の直径です。 式（1）を使用して推定されたΓとレーザーパワーの関係を図1aに示します。 レーザー出力が 1.9 mW から 9.4 mW に増加するにつれて、Γ は直線的に増加しました。

NLC (E7) 液滴の光誘導による連続回転。 (a) レーザー出力によって液滴に加えられる光トルク Γ の変化。 実線はデータに最もよく適合するものです。 (b) 液滴の直径 d による光トルク Γ の変化。 破線は、式 (1) の最もよく適合した曲線です。 (3)。 緑と青の線は、式 (1) の最もよく適合した曲線です。 (4) それぞれ、d < 4.5 μm および d > 4.5 μm の場合。 (c) クロスニコル偏光子の下での NLC 液滴の偏光顕微鏡画像と分子配列の概略図。 より小さな液滴内の分子配列はプレラジアルであり、より大きな液滴内の分子配列は双極性です。 矢印は回転方向を示します。

光学トルク Γ は、レーザービームの楕円率角 φ にも依存します。 直線偏光は φ = 0 に対応し、円偏光は φ = π/4 に対応します。 トラッピングビームの偏光が特定の臨界値 |φc| を超えて円偏光に近づくと、NLC 液滴は回転し始め、|φ|5,7 の増加とともに ν も増加しました。 この動作は波長板効果によって説明されます5,7。 φにおける光学トルクΓは次のように表されます。

ここで、P はレーザー出力、ω はトラップ ビームの周波数、Δ は Δ = 2πΔnd/λ (Δn は複屈折、λ はトラップ ビームの波長) で表されるリターダンス、θ は偏光楕円の長軸と物体の光軸の間の角度。 式の右辺の第 1 項は次のようになります。 (2) は、楕円偏光の回転と同じ方向に物体を回転させるスピン角運動量の寄与を表します。 第 2 項は、入射ビームが円偏光である場合を除き、楕円偏光の長軸に沿った位置合わせ効果を表します。

図1bに示すように、NLC液滴の直径dに対するΓの依存性は複雑です。 サイズ依存性を 2 つの領域に分けて分析します。 d < 4 µm の場合、Γ は d とともに単調増加します。 d > 4 µm の場合、Γ は振動挙動を示しました。 光トルクの起源としては、波長板効果、光散乱過程、光子吸収、光誘起フレデリクス転移の 4 つが提案されています 14。 波長板効果によって生成された光学トルクのみが液滴サイズに対する振動依存性を示し、その大きさは液滴のリタデーション Δ = 2πΔnd/λ に依存しました 7,14。 さまざまな NLC、5CB および E7 の振動挙動は、∆nd でスケールされました (補足情報を参照)。 この傾向は、波長板効果が大きな液滴の光学トルクに大きく寄与するという概念も裏付けています。

球状複屈折粒子における波長板効果を評価して、dによるΓの変化を定量的に決定した。 定常状態の回転の場合、波長板効果によって生成される平均光トルク Γave は、式 (1) の方位角平均を計算することによって得られます。 (2) \(0\le \theta \le 2\pi\)5 以内 \({\it{\Gamma }}_{{\rm ave}}=\frac{P}{\omega }\left (1-\mathrm{cos\;\Delta }\right)\mathrm{sin}\;2\varphi\)。 ∆n が d から独立している場合、Γave は d のみに依存します。 したがって、照射領域を中空円筒に分解し、それぞれの寄与を合計することで円偏光（φ = π/4）の合計トルク ΓWP を推定しました（補足情報を参照）。

ここで、\({\mathcalligra{p}}\) はレーザーの出力密度、θ1 はビーム径 (ビーム サイズ = dsinθ1) を示す方位角、t1 = Δcosθ1 です。 ビーム直径は約 1.22λ/NA です (NA は開口数)。 式の最もよく適合する直線。 (3) Δn = 0.19225 であり、実験データのフィッティングパラメータ \({\mathcalligra{p}}\) は、図 1b に破線で示されています。 この線は大きな液滴の振動挙動を捉えていますが、小さな液滴の実験データには明らかな矛盾が存在します。 この違いは、波長板効果のみが考慮されたために部分的に発生しました。 これまでの研究では、波長板効果と光散乱プロセスが主に NLC 液滴の回転に寄与していることが示唆されています 14。 ただし、2 つの効果の相対的な寄与については定量的には言及されていません。 光学トルクは液滴の内部構造に大きく依存するため、液晶液滴内では分子の配向が観察されました。 内部構造は約 d = 4 µm で変化しました。 より大きな液滴（d > 4.5 μm）では、内部構造は双極性であり（図1c、左）、この領域でΓが振動しました。 しかし、d < 4.5 µm の場合、内部構造はプレラジアル構造に変化し (図 1c、右)、Γ は d3 に比例しました。 このような内部構造の変化は以前の研究でも報告されています21。 プレラジアル構造とバイポーラ構造の間の臨界サイズは、実験で Γ の d への依存性が変化するサイズと一致しました。 図1aの出力依存性は、双極性液滴とプレラジアル液滴の両方で線形です。 放射状液滴の場合、非線形パワー依存性が報告されています7。 線形依存性は、使用した低出力では局所的な光学変形がプレラジアル液滴に誘発されないことを示しています。

波長板効果 ΓWP と光散乱過程 ΓLS によって発生するトルクを反映した光学トルク Γall は、次のように表されます。

ここで、a は ΓWP と Γall の比です (0 ≤ a ≤ 1)。 ΓLS は 12,14 \({{\it \Gamma }}_{\rm{LS}}=\frac{\alpha \mathcalligra{p}n}{c}V\) で表されます。ここで、V は液滴の体積です、n は平均屈折率、c は真空中の光の速度、α は光のポインティング ベクトルと波動ベクトルの間の角度であり、Δn と n から導出されます (補足情報を参照) 12,14。 実験データは方程式に個別に当てはめられます。 (4) d < 4.5 µm および d > 4.5 µm で、\({\mathcalligra{p}}\) と a はフィッティング パラメーターです。 図 1b の緑と青の線は、式 (1) の最もよく適合した曲線を表しています。 (4) それぞれ d < 4.5 μm および d > 4.5 μm のデータ。 d > 4.5 μm の場合、a の最適値は 0.997 であり、波長板効果が支配的でした。 この発見は、内部バイポーラ構造が異方性であり、波長板効果が主な原因であるという事実と一致しています。 d < 4.5 μm の場合、a は 0.24 であり、光散乱プロセスが支配的でした。 回転面では、プレラジアル構造はバイポーラ構造よりも等方性でした。 したがって、波長板効果の寄与は、光散乱プロセスの寄与ほど重要ではありませんでした。 フィッティングによって推定されたパワーと焦点面でのパワーメーターによって測定されたパワーの比として定義されるエネルギー効率は、バイポーラ液滴の方がプレラジアル液滴よりも 6 倍高かった（バイポーラ液滴とプレラジアル液滴では 9% と 1.5%、それぞれ）。 バイポーラ構造を有するNLCドロップレットは、プレラジアル構造を有するNLCドロップレットよりも効率的に光エネルギーを機械エネルギーに変換することが確認された。 複屈折モデルに基づいて波長板効果と散乱効果を考慮し,2つの効果の寄与とエネルギー効率を定量的に議論した。

上記の議論に基づいて、LC 液滴の内部構造はその回転機構にとって重要です。 キラルドーパントを添加することにより、NLC 液滴内の LC 分子の配置に螺旋変調を導入しました。 キラルドーパントの量によって、ChLC 液滴の光学的キラリティーが決まります。

NLC および ChLC 液滴の回転の変化は、入射ビームの楕円率角 φ を変化させることによって調べられました。 異なる濃度のキラルドーパント R-811 (0.3 および 1.0 wt%) を含む 2 つの液滴を調製しました。 図 2a は、φ に対する回転周波数 ν の変化を示しています。 NLC液滴の場合、依存性はφ = 0に関してほぼ対称であり、回転方向は円偏光ビームの回転方向によって決定されました（図2a、上）。 対照的に、ChLC液滴ではφへの依存性は非対称であり、ChLCとは反対のキラリティーを有するビームのνは、キラルドーパントの量が増加するにつれて減少した。 キラル固体粒子は、粒子と同様のキラリティーで円偏光を選択的に反射することが報告されています 16,17。 ChLC 液滴と同様に、キラリティーの低い領域では、円偏光ビームの透過と反射が同時に発生しました。 反射と伝達によって生じるトルクを表すと、ν は次のように表されます17

ここで、R は ChLC 液滴のキラリティーと同じ回転方向の円偏光の反射率です。 式を使用して得られた結果は次のとおりです。 図 2a の実線で示すように、(5) は実験データと一致しています。 R の最適値は、R-811 の量が増加するにつれて増加しました (R-811 が 0 wt% [NLC]、0.3 wt%、および 1.0 wt% の場合、R = それぞれ 0%、4%、および 8%)。 。 キラルドーパントは螺旋構造を誘起し、螺旋構造からの円偏光の反射率はキラリティーの程度に依存します。

ChLC (E7+R-811) 液滴の光誘導による連続回転。 (a) NLC 液滴の場合は 10 mW、ChLC 液滴の場合は 25 mW のレーザー出力での偏光の楕円率角 φ に伴う回転周波数 ν の変化。 R-811 の濃度は 0 wt% (上)、0.3 wt% (中央)、および 1.0 wt% (下) です。 赤い線は、式 1 を使用して当てはめた理論上の曲線です。 (5)。 （ b ）異なる量の R-811 を含む 3 つの ChLC 液滴の直径 d による適用トルク Γ の変化（上部：4.6 wt％、中央：0.7 wt％、下部：0.1 wt％）。 縦線はChLCのピッチpを示す。 17.5mWのレーザー出力を使用しました。 (c) スケーリングされた直径 d/p によるスケーリングされた光学トルク Γ/Γmax の変化。 実線はアイガイドです。 （ d ）明視野顕微鏡画像と、ねじれた双極構造とRSSを備えたChLC液滴の分子配列を概略的に示しています。 d/p < 1 の場合、内部構造はねじれた双極性になります。 d/p > 1 の場合、内部構造は RSS です。

右円偏光を受けたChLC液滴の直径dによるΓの変化を図2bに示します。 3 つの ChLC 液滴は、それぞれ 0.1、0.7、および 4.6 wt% の R-811 濃度を使用して調製されました。 ChLC 液滴の内部構造は、らせん構造 p26 のピッチに対する d の比に依存します。 図 2c では、Γ はその最大値 Γmax で正規化され、d は p で正規化されます。 全体的な依存傾向は 3 つの ChLC で一貫していました。 d/p < 1 の場合、ChLC 液滴は使用したレーザー出力範囲内で回転しませんでした。 この場合、液滴の内部構造は双極的にねじれており（図2d、左）​​、導波路として機能しました27。 したがって、液滴は入射光の偏光を変化させず、光から液滴への角運動量の伝達は発生しませんでした。 d / p > 1の場合、内部構造は放射球構造（RSS）に変化し（図2d、右）、液滴は回転しました。 RSSでは導波管の機能が消失し、角運動量の伝達が発生する。 すべてのプロットには、ほぼ同じ位置にピークがありました (d/p ~ 1.5)。 このピーク位置では、d は ChLC 液滴のブラッグ波長 np に近づきます。ここで、n は E725 の約 1.503 の屈折率です。

回転 NLC 液滴を使用して局所的な流れ場を制御するマイクロスケール デバイスを構築しました。 私たちのシステムでは、NLC 液滴の空間配置を HOT によって制御できます。 液滴の回転速度と回転方向は、それぞれレーザー出力と円偏光の方向によって制御できます。

液滴の回転によって引き起こされる流れ場は、微粒子画像流速測定法を使用して測定されました28。 直径1μmのシリカ粒子をプローブとして溶液中に分散させた。 ほとんどの粒子はセルの底に沈降するため、回転する NLC 液滴を底の近くに配置しました。 図 3a は、回転する単一の NLC (E7) 液滴の周囲の流れ場を示しています。 直径 d の固体球状粒子の回転によって引き起こされる流速は、次のように表されます29。

ここで、r は粒子の中心からの距離ベクトル、ν は粒子の角周波数ベクトル、u は位置 r における方位角流速です。 実験的に得られた平均流速の方位角成分と式(1)を使用して推定された平均流速の方位角成分。 (6) は図 3b の斜線領域として示されています。 測定値は理論値と一致しており、NLC 液滴が固体粒子として動作することが確認されています。HOT を使用すると、複数の光トラップ サイトを設計できます。 光ピンセットを使用してほぼ同じサイズの 2 つの液滴を捕捉し、その周囲の流れ場を測定しました (図 3c)。 回転方向が同じであるため、2 つの粒子の周囲に循環流が発生し、液滴間のギャップにせん断場が誘起されました (図 3d)。 せん断場の強度と空間配置は、HOT による NLC 液滴の回転によって制御できます。 この技術は、マイクロ流体デバイスにおける瞬間的な複雑なマイクロフローフィールドの実現を可能にし、ソフトマターのメゾスコピック特性に関する研究のさらなる可能性をもたらします。

NLC 液滴回転子によって誘発される流れ場。 (a) 半径 3.6 ± 0.3 μm の単一 NLC(E7) 液滴の回転によって生成される速度場。 矢印はローカル速度ベクトルを表します。 使用したレーザー出力は 29 mW でした。 (b) 回転する NLC 液滴の中心からの距離 r による、(a) の誘導速度場 \({\varvec{u}}\) の方位角成分の変化。 影付きの領域は、式 (1) を使用して推定される速度の範囲を示します。 (6)。 (c) 36 mW のレーザー出力を使用した 2 つの回転 NLC 液滴の誘導速度場 u。 矢印はローカル速度ベクトルを表します。 (d) (c) から求めた y 方向の流速のせん断速度 \(\frac{\partial {u}_{y}}{\partial x}\)。

本研究では、液滴の内部構造を変化させてそれぞれの効果を考慮することにより、これまでの研究では言及されていなかった回転やエネルギー伝達効率に対する各効果の相対的な寄与を明らかにしました。 NLC 液滴では、波長板効果と光散乱プロセスが主に回転に寄与します。 直径が臨界サイズ (この研究では約 4.5 μm) より大きい場合、内部構造は双極性で光学的に異方性になります。 この場合、主な寄与は波長板効果であり、準備された液滴では双極性液滴が最も高いエネルギー伝達効率を示します。 したがって、双極性液滴は光機械デバイスに適しています。 NLC 液滴の直径が小さくなると、内部構造の光学異方性が小さくなり、内部構造は回転面内で等方性となるプレラジアル構造になります。 この場合、波長板効果は弱まり、散乱プロセスが支配的になります。 ChLC 液滴では、らせん構造による透過とブラッグ反射が現れます。 したがって、光の角運動量は、波長板効果とブラッグ反射を介して ChLC 液滴に伝達されます。 波長板効果とブラッグ反射によって引き起こされるトルクは、楕円率角 φ の影響を受ける回転挙動を説明します。 直径とピッチの比 d/p は、回転挙動にとって重要です。 d/p < 1 の場合、内部構造はツイストバイポーラであり、導波路として機能します。 したがって、光から ChLC 液滴への伝達は最小限であり、ChLC 液滴は回転しませんでした。 回転液滴の応用として、HOTを用いて制御可能なマイクロ流場を構築した。 回転する単一の NLC 液滴によって誘発される流れ場は理論的予測と一致しています。 2 つの NLC 液滴を備えたシステムでは、液滴間のギャップにせん断場が誘発されました。 HOT を使用すると、より複雑な流れ場を設計できます。 この技術は、ソフトマターの微細操作とそのメゾスコピック特性の分析に新たな道を開きます。

私たちの光学システムでは、レーザービーム（YLM-10-CP、IPG Photonics、波長1064 nm）の波面を空間光変調器（SLM、X10468-03、浜松ホトニクス）を使用して変更し、空間強度パターンを制御しました。焦点面。 SLM からの反射ビームは、トラップ ビームの偏光楕円の楕円率角 φ と配向角 θ を制御するために、1/2 波長板と 1/4 波長板を通過しました。 最後に、100 × 対物レンズ (Plan Fluor、Nikon、NA1.4) を使用して偏光を集光しました。 焦点では、壁効果を防ぐために LC 液滴がセルの底から 20 μm 以上の位置にトラップされ (補足情報を参照)、トラップとともに強制的に回転させられました。 焦点面で使用されたレーザー出力は、特に記載がない限り、パワーメーター (PM16-405、Thorlabs) を使用して測定して 7.5 mW でした。

NLC として 5CB (TCI) および E7 (51 wt% 5BC (TCI)、25 wt% 7CB (Sigma-Aldrich)、16 wt% 8OCB (TCI)、および 8 wt% 5CT (TCI) の混合物) を使用しました。 E7 と光重合性モノマー 30 である 15 wt% RM257 (Sigma Aldrich) をトルエンと混合して固体複屈折粒子を調製しました。 トルエンが蒸発した後、混合物（Ｅ７およびＲＭ２５７）および水を撹拌して液滴を調製した。 サンプル分散液に紫外線を 30 分間照射して、光重合により液滴を固化させました。 E7および右利きキラルドーパントR-811(Merck)を溶媒としてのイソプロパノール中で混合してChLCを調製した。 マグネティックスターラーで3時間撹拌した後、イソプロパノールを蒸発させてChLCを調製した。 超純水 (18.2 MΩ cm) と調製した ChLC の混合物を激しく撹拌して、直径 1 ～ 20 μm の ChLC 液滴を形成しました。 水中に分散した液滴を厚さ約85μmのガラスセルに封入した。

トラップされた LC 液滴の画像は、倒立光学顕微鏡 (Eclipse Ti、Nikon) に取り付けられた相補型金属酸化物半導体 (CMOS) カメラ (Orca-Flash 4.0、浜松、2048 × 2048 pix2) を使用して撮影されました。 CMOS カメラの露光時間は液滴サイズに応じて異なります。つまり、小さな液滴 (d < 3 μm) の場合は 2 ms、大きな液滴 (d > 3 μm) の場合は 20 ms です。 偏光子と検光子は取り外し可能であるため、画像を明視野と偏光の間で切り替えることができました。 回転運動は、液晶液滴の複屈折による画像強度の時間的変化から監視できます13。 液滴の中心を横切る水平線に沿った画像強度の合計の時間発展データをフーリエ変換して、液滴の回転周波数 ν を決定しました。 最低周波数ピークは、内部構造に応じて、回転周波数の 2ν または 4ν 変調のいずれかに対応しました。 動画を見て低周波のピークが2νか4νかを確認し、最終的にνを決定しました。

流れ場を可視化するためのトレーサー粒子として 1 vol% のシリカ粒子 (sicastar-greenF、Micromod) を使用しました。 シリカ粒子は水中に沈降するため、セルの底に回転 NLC を設置しました。 明視野条件下で 200 フレーム/秒でビデオを録画しました。 ビデオは PIVlab31 を使用して分析され、流れ場が計算されました。

現在の研究中に生成されたデータセット、および/または現在の研究中に分析されたデータセットは、合理的な要求に応じて責任著者から入手できます。

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本研究は、JSPS 科研費（No. 17H02944、No. 20H01873）および文部科学省新学術領域「ゆらぎと構造」（No. 25103011）の支援を受けて行われました。 KS は、Q-pit、JST SPRING (助成金番号 JPMJSP2136)、および JSPS フェロー向け科学研究費補助金 (助成金番号 22J10770) に感謝します。 YK は、このプロジェクトの構想段階で多大なご支援をいただいた田村裕也氏に感謝いたします。 著者らは、英語の編集について Editage (www.editage.com) に感謝します。

九州大学理学部物理学科（〒819-0395 福岡市）

Keita Saito & Yasuyuki Kimura

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KS と YK は、この研究を設計し、実験システムを構築し、データを取得、分析、解釈し、この論文の草稿を作成しました。

Correspondence to Yasuyuki Kimura.

著者らは競合する利害関係を宣言していません。

シュプリンガー ネイチャーは、発行された地図および所属機関における管轄権の主張に関して中立を保ちます。

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転載と許可

斉藤和也、木村裕子、光学駆動液晶液滴回転子。 Sci Rep 12、16623 (2022)。 https://doi.org/10.1038/s41598-022-21146-y

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受信日: 2022 年 5 月 27 日

受理日: 2022 年 9 月 22 日

公開日: 2022 年 10 月 5 日

DOI: https://doi.org/10.1038/s41598-022-21146-y

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